# Non-local magnon transconductance in extended magnetic insulating films.\\Part II: two-fluid behavior

**Authors:** Ryuhei Kohno, Nicolas Thiery, Eric Clot, Richard Schlitz, Kyongmo An, Vladimir V. Naletov, Laurent Vila, Nathan Beaulieu, Jamal Ben Youssef, Hugo Merbouche, Vincent Cros, Madjid Anane, Thomas Hauet, Vladislav E. Demidov, Sergej O. Demokritov, Gregoire de Loubens, Olivier Klein  
**arXiv:** [2210.08283](https://arxiv.org/abs/2210.08283)  
**Date:** 2022-10-15  
**Summary page:** https://www.summarizepaper.com/fr/paper/2210.08283v1/

## Key points

- Étude de la dispersion spatiale des magnons propagatifs dans les films d'YIG
- Effets de transfert de spin via une interface YIG|Pt
- Cadre générique pour décrire la transconductance des magnons dans les films isolants magnétiques étendus
- Contributions spectrales pertinentes examinées par la décroissance latérale du signal magnonique
- Une grande partie avec une énergie d'environ kBT0 et une longueur caractéristique inférieure à 1 μm
- Une petite partie avec une énergie d'environ ℏωK et une longueur caractéristique supérieure à 1 μm (fréquence Kittel)
- Les magnons basse énergie sont le fluide dominant dans certaines conditions :
- Grande vitesse de transfert de spin pour le biais provoquant l'injection des magnons
- Grande distance depuis l'injecteur
- Faible épaisseur du film
- Incompatibilité réduite entre les bandes entre l’YIG sous l’injecteur et le volume en raison du changement thermique du bain magnonique.

## Summary

Cette revue propose une étude approfondie de la dispersion spatiale des magnons propagatifs, qui sont émis ou absorbés électriquement à l'intérieur de films étendus d'YIG par les effets de transfert de spin via une interface YIG$\vert$Pt. Notre objectif est de fournir un cadre générique pour décrire la transconductance des magnons à l'intérieur de films isolants magnétiques étendus. Nous élucidons expérimentalement les contributions spectrales pertinentes en examinant la décroissance latérale du signal magnonique. La plupart des magnons injectés n'atteignent pas le collecteur; cependant, ceux qui le font peuvent être divisés en deux fluides : \textit{i)} une grande partie transportant une énergie d'environ $k_B T_0$, où $T_0$ est la température du réseau, avec une longueur caractéristique inférieure à 1 $\mu$m et \textit{ii)} une petite partie transportant une énergie d'environ $\hbar \omega_K$, où $\omega_K/(2 \pi)$ est la fréquence Kittel, avec une longueur caractéristique supérieure à 1 $\mu$m. Ces différentes caractéristiques physiques permettent aux magnons basse énergie d’être le fluide dominant : \textit{i)} à grande vitesse de transfert de spin pour le biais provoquant l'injection des magnons ; \textit{ii)} à grande distance depuis l'injecteur ; \textit{iii)} à faible épaisseur du film ; ou encore \textit{iv)} pour une incompatibilité réduite entre les bandes entre l’YIG sous l’injecteur et le volume en raison du changement thermique du bain magnonique. Cette vision plus large complète la partie I \cite{kohno_SD}, qui se concentrait uniquement sur les propriétés non linéaires du transport des magnons basse énergie.